Med konstant banefart må kraftkomponenten inn mot sentrum være ${\displaystyle \frac{m{v}^2}{r}}$, like stor i alle posisjoner. Normalkraften peker alltid inn mot sentrum, mens tyngdekraften peker nedover. Normalkraften må derfor dekke det tyngdekraften ikke bidrar med inn mot sentrum:

• Posisjon 1 (toppen): tyngdekraften peker inn mot sentrum, så $N_1={\displaystyle \frac{m{v}^2}{r}}-mg$.
• Posisjon 2 (mellom toppen og siden): bare en del av tyngdekraften peker inn mot sentrum, så $N_2={\displaystyle \frac{m{v}^2}{r}}-mg\cos \phi$, der $\phi$ er vinkelen fra toppen. Dermed er $N_1<N_2<{\displaystyle \frac{m{v}^2}{r}}$.
• Posisjon 4 (siden): tyngdekraften er tangentiell og bidrar ikke inn mot sentrum, så $N_4={\displaystyle \frac{m{v}^2}{r}}$.
• Posisjon 3 (bunnen): tyngdekraften peker ut fra sentrum, så $N_3={\displaystyle \frac{m{v}^2}{r}}+mg$.

Fra minst til størst: 1, 2, 4, 3.