Arealet av sløyfa er $A={(\mathrm{0,050}\mathrm{m})}^2=\mathrm{2,5}\cdot {10}^{-3}{\mathrm{m}}^2$. Magnetfeltet er vinkelrett på sløyfeplanet, så fluksen er $\mathrm{\Phi }=BA$. Etter Faradays induksjonslov er den gjennomsnittlige indusert ems lik fluksendringen per tid:

Den momentane indusert ems er $\epsilon =A\cdot B^{\prime }(t)$, der $B^{\prime }(t)$ er stigningstallet til tangenten på grafen. Vi tegner tangenten i $t=\mathrm{0,25}\mathrm{s}$ og leser av to punkter på den, for eksempel $(\mathrm{0,10}\mathrm{s};\mathrm{0,105}\mathrm{T})$ og $(\mathrm{0,40}\mathrm{s};\mathrm{0,295}\mathrm{T})$:

Strømmen finner vi med Ohms lov:

Tangenten er avlest med en viss usikkerhet, så strømmen er $\underline{\underline{I\approx 8\cdot {10}^{-3}\mathrm{A}}}$. Grafen er brattest i $t=\mathrm{0,25}\mathrm{s}$, så strømmen er størst her og større enn den gjennomsnittlige strømmen $\mathrm{1,0}\cdot {10}^{-3}\mathrm{V}/\mathrm{0,20}\mathrm{\Omega }=\mathrm{5,0}\cdot {10}^{-3}\mathrm{A}$.

Fluksen gjennom en flate med areal $A$ er $\mathrm{\Phi }=BA\cos \alpha$, der $\alpha$ er vinkelen mellom normalen til flaten og magnetfeltet. Ved start er sløyfeplanet vinkelrett på feltet, så normalen er parallell med feltet og $\alpha =0$. Sløyfa roterer jevnt med frekvensen $f=4\mathrm{H}\mathrm{z}$, så vinkelen øker som

Maksimal fluks er

Dermed er $\mathrm{\Phi }(t)=\mathrm{7,5}\cdot {10}^{-4}\cdot \cos (8\pi t)$, med $\mathrm{\Phi }$ i Wb og $t$ i sekunder.

Den induserte ems er den negative deriverte av fluksen:

Strømmen $I=\epsilon /R$ har størst absoluttverdi når $|\sin (8\pi t)|=1$, det vil si når $\alpha =8\pi t={90}^{\circ }$ eller ${270}^{\circ }$ (første gang ved $t=\frac{1}{16}\mathrm{s}$). Da er sløyfeplanet parallelt med magnetfeltet. Fluksen gjennom sløyfa er null i denne stillingen, men den endrer seg raskest, fordi sidene som er parallelle med aksen, beveger seg vinkelrett på feltlinjene. Den største strømmen er $I=\mathrm{1,9}\cdot {10}^{-2}\mathrm{V}/\mathrm{0,20}\mathrm{\Omega }=\mathrm{0,094}\mathrm{A}$.